Über das elektrostatische Potential räumlicher Atommodelle.

Zusammenfassung

Es wird das wechselseitige Potential zweier Atome von der Symmetrie$\mathfrak{T}_d$ bzw.$\mathfrak{D}_h$ berechnet, was für ruhende Elektronen auf die Formeln (3) und (4) von § 3 führt. Aus diesen ergeben sich die Formeln für kreisende Elektronen durch Ersetzung der Größen τ₃, τ₄,..., τ′₃,τ′₄,... durch ihre Mittelwerte auf den Kreisbahnen$\overline {\tau _3 } ,\overline {\tau _4 } ,...,\overline {\tau '_3 } \overline {,\tau '_4 } ,...$, welche in § 4 angegeben sind. Die Ausdrücke für das Potential auf einen Punkt erhält man aus den angeführten, indem mann′=1,e′=1,a′=0 setzt. In § 5 wird endlich gezeigt, daß die Schlüsse über die verschwindenden Glieder in der Entwickelung des Potentials bestehen bleiben, auch wenn die beiden Atome nicht parallel orientiert sind.